контуру площади основанія пилона въ предѣлахъ той четверти ея, въ которой лежитъ и центръ давленія k. Имѣя этотъ центръ давленія k, мы можемъ разсматри
вать данную систему активныхъ силъ приведенной къ одной силѣ R_0, проходящей черезъ означенный центръ давленія, и къ нѣкоторой парѣ силъ съ линейнымъ моментомъ М_k Само собой очевидно, что сила R_0 есть ничто иное какъ общая равнодѣйствующая изъ выше
найденныхъ частныхъ равнодѣйствующихъ: N, Т_х и Т_y (см. чер. 3). Такъ какъ, согласно условію, пилонъ находится въ устойчивомъ равновѣсіи, то центръ да
вленія k и долженъ былъ быть принятъ внутри контура площади основанія пилона, какъ указано на чер. 3, и вообще всѣ условія дѣйствительности степеней закрѣпленія для разсматриваемой опоры, какъ простой не
совершенной, полностью должны быть удовлетворены.
Въ такомъ случаѣ, какъ указано было выше, подобная опора представляетъ всѣ свойства простой совершенной
Преобразовывая уравненіе 13, согласно равенству 14, будемъ имѣть:
или относя знаки къ моментамъ въ общемъ случаѣ получимъ:
Полученное отношеніе и изображаетъ собой величину коэффиціента устойчивости (μ_2) при вращеніи для разсматриваемаго пилона въ отношеніи оси вращенія hg, параллельной осипричемъ всѣ вели
чины этого отношенія выражены въ зависимости отъ данной системы активныхъ силъ и нѣтъ надобности въ предварительномъ отысканіи центра да
вленія k. Анализируя полученное отношеніе, мы находимъ, что въ общемъ случаѣ величина N.q_1 есть моментъ нормальной къ плоскости основанія пилона равнодѣйствующей, перенесенной изъ точки (t) — встрѣ
чи ея съ площадью основанія пилона, въ центръ тяжести (m), относительно оси вращенія hg. Въ раз
сматриваемомъ, наиболѣе часто встрѣчающемся случаѣ, эта сила N есть равнодѣйствующая изъ всѣхъ вертикальныхъ вѣсовъ и грузовъ отъ частей церкви, конструктивно связанныхъ съ пилономъ.
Поэтому точка (t) будетъ проекціей общаго центра тяжести этихъ частей на плоскость основанія пилона или, если мыслить о массахъ, то проекціей на ту же плоскость центра массъ пилона со всѣми, неизмѣнно съ нимъ связанными по передачи на него усилій, элементами.
Этотъ моментъ M_n получается отъ вертикальныхъ активныхъ силъ Σ Р въ силу ихъ несимметричности и не симметричнаго расположенія относительно оси проходящей чирезъ центръ тяжести m. При симме
тричныхъ и симметрично расположенныхъ силахъ Σ Р, моментъ M_n будетъ равенъ нулю, такъ какъ въ этомъ случаѣ точка t будетъ совпадать съ центромъ тяжести (m) и слѣдовательно величина l плеча пары будетъ равна нулю. Если теперь представить себѣ такой случай и притомъ на пилонъ не дѣйствуютъ
распоры Σ Н, т. е. когда отсутствуетъ вообще система силъ, параллельныхъ площади основанія пилона, то
опоры той же категоріи и величины
т_y и т_z , опредѣляющія ея реакцію, могутъ быть разсматриваемы какъ линейныя функціи независимыхъ параметровъ. Поэтому, на основаніи общихъ уравненій равновѣсія Статики, будемъ имѣть, что
Допустимъ теперь, что, согласно общимъ пріемамъ Теоретической механики, для разсматриваемаго случая найдено положеніе центра давленія въ точкѣ k (черт. 3) и принята за ось вращенія прямая hg, параллельная
и касательная къ наружномукаординатной оси
вать данную систему активныхъ силъ приведенной къ одной силѣ R_0, проходящей черезъ означенный центръ давленія, и къ нѣкоторой парѣ силъ съ линейнымъ моментомъ М_k Само собой очевидно, что сила R_0 есть ничто иное какъ общая равнодѣйствующая изъ выше
найденныхъ частныхъ равнодѣйствующихъ: N, Т_х и Т_y (см. чер. 3). Такъ какъ, согласно условію, пилонъ находится въ устойчивомъ равновѣсіи, то центръ да
вленія k и долженъ былъ быть принятъ внутри контура площади основанія пилона, какъ указано на чер. 3, и вообще всѣ условія дѣйствительности степеней закрѣпленія для разсматриваемой опоры, какъ простой не
совершенной, полностью должны быть удовлетворены.
Въ такомъ случаѣ, какъ указано было выше, подобная опора представляетъ всѣ свойства простой совершенной
Преобразовывая уравненіе 13, согласно равенству 14, будемъ имѣть:
или относя знаки къ моментамъ въ общемъ случаѣ получимъ:
Полученное отношеніе и изображаетъ собой величину коэффиціента устойчивости (μ_2) при вращеніи для разсматриваемаго пилона въ отношеніи оси вращенія hg, параллельной осипричемъ всѣ вели
чины этого отношенія выражены въ зависимости отъ данной системы активныхъ силъ и нѣтъ надобности въ предварительномъ отысканіи центра да
вленія k. Анализируя полученное отношеніе, мы находимъ, что въ общемъ случаѣ величина N.q_1 есть моментъ нормальной къ плоскости основанія пилона равнодѣйствующей, перенесенной изъ точки (t) — встрѣ
чи ея съ площадью основанія пилона, въ центръ тяжести (m), относительно оси вращенія hg. Въ раз
сматриваемомъ, наиболѣе часто встрѣчающемся случаѣ, эта сила N есть равнодѣйствующая изъ всѣхъ вертикальныхъ вѣсовъ и грузовъ отъ частей церкви, конструктивно связанныхъ съ пилономъ.
Поэтому точка (t) будетъ проекціей общаго центра тяжести этихъ частей на плоскость основанія пилона или, если мыслить о массахъ, то проекціей на ту же плоскость центра массъ пилона со всѣми, неизмѣнно съ нимъ связанными по передачи на него усилій, элементами.
Этотъ моментъ M_n получается отъ вертикальныхъ активныхъ силъ Σ Р въ силу ихъ несимметричности и не симметричнаго расположенія относительно оси проходящей чирезъ центръ тяжести m. При симме
тричныхъ и симметрично расположенныхъ силахъ Σ Р, моментъ M_n будетъ равенъ нулю, такъ какъ въ этомъ случаѣ точка t будетъ совпадать съ центромъ тяжести (m) и слѣдовательно величина l плеча пары будетъ равна нулю. Если теперь представить себѣ такой случай и притомъ на пилонъ не дѣйствуютъ
распоры Σ Н, т. е. когда отсутствуетъ вообще система силъ, параллельныхъ площади основанія пилона, то
опоры той же категоріи и величины
т_y и т_z , опредѣляющія ея реакцію, могутъ быть разсматриваемы какъ линейныя функціи независимыхъ параметровъ. Поэтому, на основаніи общихъ уравненій равновѣсія Статики, будемъ имѣть, что
Допустимъ теперь, что, согласно общимъ пріемамъ Теоретической механики, для разсматриваемаго случая найдено положеніе центра давленія въ точкѣ k (черт. 3) и принята за ось вращенія прямая hg, параллельная
и касательная къ наружномукаординатной оси