Только что полученное значеніе для коэффиціента устойчивости по уравненію 16, будетъ относиться теперь не къ оси hg, а къ оси cd, параллельной, какъ и ось hg, координатной осино лежащей по другую
ея сторону. Дѣйствительно, при отсутствіи системы силъ
Σ H, центръ давленія k будетъ совпадать въ этомъ случаѣ, очевидно, съ проекціей центра тяжести дѣй
ствующихъ грузовъ, т. е. съ точкой t. Если при этомъ еще центръ давленія (t) совпадаетъ съ центромъ тя
жести (m), то моментъ M равнодѣйствующей пары будетъ
равенъ нулю, какъ это было только что выяснено; слѣдовательно, и моментъ (N. y_1), составляющей пары будетъ также равенъ нулю, а потому коэффиціентъ устойчивости μ_2 будетъ равенъ:
ствующей N параллельно самой себѣ изъ первоначальнаго ея положенія въ новое, характеризующееся положеніемъ точки k. Этотъ переносъ центра давленія изъ одного положенія въ другое, или силы Ν, и происхо
дитъ, вообще, за счетъ величины линейнаго момента параллельныхъ плоскости основанія пилона силъ Σ H, относительно центра тяжести (m) этой площади Вліяніе же этого переноса относительно взятой оси вращенія hg, параллельной осивыразится проекціей этого линейнаго момента на эту ось или, что то же, величиной
При совпаденіи же центра давленія t съ одной изъ точекъ оси вращенія hg, отстоящей въ растояніи g_1 отъ осимоментъ составляющей пары относительно этой
оси будетъ равенъ Nq_1, слѣдовательно, коэффиціентъ устойчивости μ_2 въ этомъ случаѣ будетъ равенъ:
Такимъ образомъ при измѣненіи положенія центра давленія t между только что указанными для него край
ними предѣлами, величина коэффиціента устойчивости μ_2 измѣняется въ предѣлахъ между безконечностью и единицей. Отсюда ясно, что ось вращенія, будучи ка
сательной къ наружному контуру площади основанія пилона, должна быть проведена въ той четверти этой площади, гдѣ лежитъ центръ давленія, т. е., чтобы
Центръ давленія всегда находился бы между центромъ тяжести m и осью вращенія. Случай выхода центра давленія за ось вращенія, а слѣдовательно за очертаніе наружнаго контура, указываетъ на неустойчивое положеніе пилона, а потому практически не допустимъ.
Изъ сказаннаго ясно значеніе равнодѣйствующей лары, отклоняющей общую равнодѣйствующую N вер
тикальныхъ грузовъ отъ ея предѣльнаго положенія, со
впадающаго съ прохожденіемъ ея черезъ центръ тяжести (m) площади основанія пилона, а равно и относительное вліяніе величины момента M_n этой пары на устойчивость пилона. Само собой очевидно, что величина момента M_n или величина составляющаго отъ него мо
мента (Ny_1), взятаго въ зависимости отъ выбранной
оси вращенія, логически должны уменьшать величины коэффиціентовъ устойчивости, а потому и входить въ знаменатель дроби въ уравненіяхъ 15 и 16-мъ.
Разсмотримъ теперь значеніе величины момента
въ уравненіи 15-мъ. Распоры Σ Я или, въ
общемъ случаѣ, силы параллельныя плоскости основанія пилона, дѣйствуя совмѣстно съ вертикальными грузами
или съ силами, нормальными къ той же плоскости) не вліяютъ на величину равнодѣйствующей N этихъ силъ, а лишь вліяютъ на положеніе ея. Благодаря воздѣйствію этихъ силъ, является наклонная равнодѣйствующая Ro, происходитъ перемѣщеніе центра да
вленія изъ положенія t въ положеніе k и одновременно съ этимъ происходитъ какъ бы переносъ равнодѣй
моментатой же системы силъ Σ H относительно оси hg.
Разсмотримъ теперь совмѣстное вліяніе моментовъ
въ уравненіи 15-мъ на
величину коэффиціента устойчивости. Здѣсь можетъ быть три случая, а именно:
по абсолюдной величинѣ, знаки же ихъ противоположны.
При означенномъ равенствѣ моментовъ, центръ давленія k совпадаетъ съ центромъ тяжести m и коэффиціентъ устойчивости
Этотъ случай имѣетъ важное практическое значеніе въ отношеніи устойчивости и прочности церковныхъ пилоновъ, такъ какъ показываетъ, что при раціональной конструкціи всего сооруженія можно добиться равномѣр
наго распредѣленія сжимающихъ усилій въ основаніи пилона даже при существованіи распоровъ. Къ сожа
лѣнію, добиться подобнаго равенства моментовъ лишь однимъ удачнымъ сочетаніемъ дѣйствующихъ грузовъ и распоровъ сводчатыхъ покрытій рѣдко удается по причинѣ сложной композиціи церковныхъ сооруженій. Приходится для этого прибѣгать къ искусственнымъ пріемамъ — къ частичному погашенію распоровъ, путемъ заложенія связей и натяженіемъ ихъ на требуемое рас
четомъ усиліе. Необходимо имѣть въ виду только, что при искусственномъ достиженіи совпаденія центра давленія k съ центромъ тяжести (m) въ основаніи пилона, нельзя
ограничиться только одной повѣркой его коэффиціента устойчивости μ_2 относительно основанія. Слѣдуетъ про
извести нѣсколько подобныхъ повѣрокъ, относительно различныхъ сѣченій пилона по высотѣ, такъ какъ легко можетъ случиться, что около одного изъ этихъ сѣченій коэффиціентъ устойчивости μ_2 можетъ быть значительно
менѣе найденнаго для основанія пилона и даже менѣе практически допускаемой величины.
Случай наиболѣе часто встрѣчающійся при расчетѣ вообще сводчатыхъ сооруженій и, въ частности, церковныхъ сооруженій. Здѣсь выборъ оси вращенія зависитъ отъ величины векторовъ системы силъ Σ H, а
потому знакъ у моментадолженъ быть всегда противоположенъ знаку момента M_y = Nq_1 (см. уравне
ніе 15). Знакъ же у момента М^1_0 можетъ совпадать со знакомъ M_y или отличаться отъ него, т. е. совпа
ея сторону. Дѣйствительно, при отсутствіи системы силъ
Σ H, центръ давленія k будетъ совпадать въ этомъ случаѣ, очевидно, съ проекціей центра тяжести дѣй
ствующихъ грузовъ, т. е. съ точкой t. Если при этомъ еще центръ давленія (t) совпадаетъ съ центромъ тя
жести (m), то моментъ M равнодѣйствующей пары будетъ
равенъ нулю, какъ это было только что выяснено; слѣдовательно, и моментъ (N. y_1), составляющей пары будетъ также равенъ нулю, а потому коэффиціентъ устойчивости μ_2 будетъ равенъ:
ствующей N параллельно самой себѣ изъ первоначальнаго ея положенія въ новое, характеризующееся положеніемъ точки k. Этотъ переносъ центра давленія изъ одного положенія въ другое, или силы Ν, и происхо
дитъ, вообще, за счетъ величины линейнаго момента параллельныхъ плоскости основанія пилона силъ Σ H, относительно центра тяжести (m) этой площади Вліяніе же этого переноса относительно взятой оси вращенія hg, параллельной осивыразится проекціей этого линейнаго момента на эту ось или, что то же, величиной
При совпаденіи же центра давленія t съ одной изъ точекъ оси вращенія hg, отстоящей въ растояніи g_1 отъ осимоментъ составляющей пары относительно этой
оси будетъ равенъ Nq_1, слѣдовательно, коэффиціентъ устойчивости μ_2 въ этомъ случаѣ будетъ равенъ:
Такимъ образомъ при измѣненіи положенія центра давленія t между только что указанными для него край
ними предѣлами, величина коэффиціента устойчивости μ_2 измѣняется въ предѣлахъ между безконечностью и единицей. Отсюда ясно, что ось вращенія, будучи ка
сательной къ наружному контуру площади основанія пилона, должна быть проведена въ той четверти этой площади, гдѣ лежитъ центръ давленія, т. е., чтобы
Центръ давленія всегда находился бы между центромъ тяжести m и осью вращенія. Случай выхода центра давленія за ось вращенія, а слѣдовательно за очертаніе наружнаго контура, указываетъ на неустойчивое положеніе пилона, а потому практически не допустимъ.
Изъ сказаннаго ясно значеніе равнодѣйствующей лары, отклоняющей общую равнодѣйствующую N вер
тикальныхъ грузовъ отъ ея предѣльнаго положенія, со
впадающаго съ прохожденіемъ ея черезъ центръ тяжести (m) площади основанія пилона, а равно и относительное вліяніе величины момента M_n этой пары на устойчивость пилона. Само собой очевидно, что величина момента M_n или величина составляющаго отъ него мо
мента (Ny_1), взятаго въ зависимости отъ выбранной
оси вращенія, логически должны уменьшать величины коэффиціентовъ устойчивости, а потому и входить въ знаменатель дроби въ уравненіяхъ 15 и 16-мъ.
Разсмотримъ теперь значеніе величины момента
въ уравненіи 15-мъ. Распоры Σ Я или, въ
общемъ случаѣ, силы параллельныя плоскости основанія пилона, дѣйствуя совмѣстно съ вертикальными грузами
или съ силами, нормальными къ той же плоскости) не вліяютъ на величину равнодѣйствующей N этихъ силъ, а лишь вліяютъ на положеніе ея. Благодаря воздѣйствію этихъ силъ, является наклонная равнодѣйствующая Ro, происходитъ перемѣщеніе центра да
вленія изъ положенія t въ положеніе k и одновременно съ этимъ происходитъ какъ бы переносъ равнодѣй
моментатой же системы силъ Σ H относительно оси hg.
Разсмотримъ теперь совмѣстное вліяніе моментовъ
въ уравненіи 15-мъ на
величину коэффиціента устойчивости. Здѣсь можетъ быть три случая, а именно:
по абсолюдной величинѣ, знаки же ихъ противоположны.
При означенномъ равенствѣ моментовъ, центръ давленія k совпадаетъ съ центромъ тяжести m и коэффиціентъ устойчивости
Этотъ случай имѣетъ важное практическое значеніе въ отношеніи устойчивости и прочности церковныхъ пилоновъ, такъ какъ показываетъ, что при раціональной конструкціи всего сооруженія можно добиться равномѣр
наго распредѣленія сжимающихъ усилій въ основаніи пилона даже при существованіи распоровъ. Къ сожа
лѣнію, добиться подобнаго равенства моментовъ лишь однимъ удачнымъ сочетаніемъ дѣйствующихъ грузовъ и распоровъ сводчатыхъ покрытій рѣдко удается по причинѣ сложной композиціи церковныхъ сооруженій. Приходится для этого прибѣгать къ искусственнымъ пріемамъ — къ частичному погашенію распоровъ, путемъ заложенія связей и натяженіемъ ихъ на требуемое рас
четомъ усиліе. Необходимо имѣть въ виду только, что при искусственномъ достиженіи совпаденія центра давленія k съ центромъ тяжести (m) въ основаніи пилона, нельзя
ограничиться только одной повѣркой его коэффиціента устойчивости μ_2 относительно основанія. Слѣдуетъ про
извести нѣсколько подобныхъ повѣрокъ, относительно различныхъ сѣченій пилона по высотѣ, такъ какъ легко можетъ случиться, что около одного изъ этихъ сѣченій коэффиціентъ устойчивости μ_2 можетъ быть значительно
менѣе найденнаго для основанія пилона и даже менѣе практически допускаемой величины.
Случай наиболѣе часто встрѣчающійся при расчетѣ вообще сводчатыхъ сооруженій и, въ частности, церковныхъ сооруженій. Здѣсь выборъ оси вращенія зависитъ отъ величины векторовъ системы силъ Σ H, а
потому знакъ у моментадолженъ быть всегда противоположенъ знаку момента M_y = Nq_1 (см. уравне
ніе 15). Знакъ же у момента М^1_0 можетъ совпадать со знакомъ M_y или отличаться отъ него, т. е. совпа