щихся въ воздухѣ водяныхъ паровъ. А такъ какъ давленіе водяныхъ паровъ въ воздухѣ почти никогда не бываетъ предѣльнымъ, или, иными словами, паръ въ
открытомъ воздухѣ не бываетъ насыщеннымъ, то испареніе воды на открытомъ воздухѣ въ смыслѣ убыли ея почти всегда имѣетъ мѣсто.
Такъ какъ образующіеся пары воды медленно диффундируются въ воздухѣ, то надъ поверхностью ея обра
зуется воздушный прослоекъ съ большой упругостью водяныхъ паровъ, и поэтому дальнѣйшее образованіе
паровъ затрудняется; если же надъ поверхностью воды воздухъ находится въ движеніи, и сырой слой воздуха постоянно замѣняется сухимъ или воздухомъ съ меньшей упругостью водяныхъ паровъ, то испареніе жид
кости происходитъ быстрѣе; поэтому на вѣтру мокрые предметы высыхаютъ гораздо скорѣе, чѣмъ въ спокойномъ воздухѣ.
Зависимость между объемомъ, упругостью и температурой газовъ опредѣляется закономъ Гей-Люссака и фор
мулирована имъ такъ: всѣ газы и пары при нагрѣваніи на одно и тоже число градусовъ расширяются одинаково.
Если нагрѣвать газъ при постоянной упругости, то онъ увеличиваетъ свой объемъ съ нагрѣваніемъ на каждый градусъ почти на одну и ту же величину, назы
ваемую температурнымъ коефиціентомъ объема газа при постоянной упругости. Если же нагрѣвать газъ при постоянномъ объемѣ, то газъ увеличиваетъ свою упру
гость почти на одну и ту же величину съ нагрѣваніемъ на каждый градусъ; величина эта называется температурнымъ коефиціентомъ упругости газа при постоянномъ объемѣ.
Опыты показали, что оба упомянутые коефиціента, съ очень незначительными отступленіями, для всѣхъ реальныхъ газовъ почти одинаковы и равны
1/273=0,00366.
нальна его объему. На этомъ основаніи можно написать, что произведеніе изъ упругости этого газа на объемъ равно постоянной величинѣ:
pѵ = Const., гдѣ
p — выражено въ килогр. на кв. метръ, v — объемъ одного килогр. газа въ куб. метрахъ, или удѣльный объемъ.
Связь между температурой газа, объемомъ и упругостью дается уравненіемъ Клапейрона
ѵр = RT,
гдѣ T—абсолютная температура, равная 273+t, а R— отношеніе vp/T .
Если принять для какого либо газа постоянное давленіе Р, то для различныхъ объемовъ этого газа можемъ написать
ѵр= RT и ν_1 ρ — RT_1
то есть объемы газа при постоянномъ давленіи относятся, какъ абсолютныя температуры:
Если считать абсолютную температуру неизмѣнной, то можно написать
рѵ=р_1 ѵ_1 или p/p_1=v_1/v.
Численное значеніе R зависитъ отъ свойствъ газа, отъ взятаго его количества и отъ единицъ, которыми измѣряются p, v и T.
Возьмемъ одинъ килогр. воздуха, пусть объемъ его v будетъ выраженъ въ куб. метрахъ, а упругость p въ килогр. на кв. метръ поверхности, тогда R опредѣлится такъ:
p = 1 атмосферѣ = 10333 килогр. на кв. метръ; t=0, слѣдовательно T=273°.
Такъ какъ одинъ куб. метръ сухого воздуха при давленіи 760 мм. и при 0° по опытамъ Реньо вѣситъ 1,293 килогр., то объемъ одного килогр. воздуха при
ТАБЛИЦА 1.
Тотъ и другой коефиціенты будемъ въ дальнѣйшемъ изложеніи обозначать буквою а.
Такимъ образомъ, если при 0° объемъ газа ѵ_0, то при температурѣ t° и при прежней упругости объемъ его будетъ v_t
v_t =v_0 (l + αt)·
По опытамъ Реньо вѣсъ одного куб. метра сухого воздуха при барометрическомъ давленіи 760 мм. ртутнаго столба и при 0°
g_0 = 1,293 кгр.
Если это же количество воздуха нагрѣть до температуры t°, то онъ займетъ большій объемъ v_t , а вѣсить будетъ столько же; поэтому вѣсъ куб. метра воздуха нагрѣтаго до t°, будетъ
Связь между объемомъ и давленіемъ газа при условіи постоянства температуры опредѣляется закономъ
Бойль-Маріотта, который можно выразить такъ: при неизмѣнной температурѣ для одного и того же количе
ства газа объемъ его обратно пропорціоналенъ внѣш
нему давленію, или упругость его обратно пропорцій -
открытомъ воздухѣ не бываетъ насыщеннымъ, то испареніе воды на открытомъ воздухѣ въ смыслѣ убыли ея почти всегда имѣетъ мѣсто.
Такъ какъ образующіеся пары воды медленно диффундируются въ воздухѣ, то надъ поверхностью ея обра
зуется воздушный прослоекъ съ большой упругостью водяныхъ паровъ, и поэтому дальнѣйшее образованіе
паровъ затрудняется; если же надъ поверхностью воды воздухъ находится въ движеніи, и сырой слой воздуха постоянно замѣняется сухимъ или воздухомъ съ меньшей упругостью водяныхъ паровъ, то испареніе жид
кости происходитъ быстрѣе; поэтому на вѣтру мокрые предметы высыхаютъ гораздо скорѣе, чѣмъ въ спокойномъ воздухѣ.
Зависимость между объемомъ, упругостью и температурой газовъ опредѣляется закономъ Гей-Люссака и фор
мулирована имъ такъ: всѣ газы и пары при нагрѣваніи на одно и тоже число градусовъ расширяются одинаково.
Если нагрѣвать газъ при постоянной упругости, то онъ увеличиваетъ свой объемъ съ нагрѣваніемъ на каждый градусъ почти на одну и ту же величину, назы
ваемую температурнымъ коефиціентомъ объема газа при постоянной упругости. Если же нагрѣвать газъ при постоянномъ объемѣ, то газъ увеличиваетъ свою упру
гость почти на одну и ту же величину съ нагрѣваніемъ на каждый градусъ; величина эта называется температурнымъ коефиціентомъ упругости газа при постоянномъ объемѣ.
Опыты показали, что оба упомянутые коефиціента, съ очень незначительными отступленіями, для всѣхъ реальныхъ газовъ почти одинаковы и равны
1/273=0,00366.
нальна его объему. На этомъ основаніи можно написать, что произведеніе изъ упругости этого газа на объемъ равно постоянной величинѣ:
pѵ = Const., гдѣ
p — выражено въ килогр. на кв. метръ, v — объемъ одного килогр. газа въ куб. метрахъ, или удѣльный объемъ.
Связь между температурой газа, объемомъ и упругостью дается уравненіемъ Клапейрона
ѵр = RT,
гдѣ T—абсолютная температура, равная 273+t, а R— отношеніе vp/T .
Если принять для какого либо газа постоянное давленіе Р, то для различныхъ объемовъ этого газа можемъ написать
ѵр= RT и ν_1 ρ — RT_1
то есть объемы газа при постоянномъ давленіи относятся, какъ абсолютныя температуры:
Если считать абсолютную температуру неизмѣнной, то можно написать
рѵ=р_1 ѵ_1 или p/p_1=v_1/v.
Численное значеніе R зависитъ отъ свойствъ газа, отъ взятаго его количества и отъ единицъ, которыми измѣряются p, v и T.
Возьмемъ одинъ килогр. воздуха, пусть объемъ его v будетъ выраженъ въ куб. метрахъ, а упругость p въ килогр. на кв. метръ поверхности, тогда R опредѣлится такъ:
p = 1 атмосферѣ = 10333 килогр. на кв. метръ; t=0, слѣдовательно T=273°.
Такъ какъ одинъ куб. метръ сухого воздуха при давленіи 760 мм. и при 0° по опытамъ Реньо вѣситъ 1,293 килогр., то объемъ одного килогр. воздуха при
ТАБЛИЦА 1.
Тотъ и другой коефиціенты будемъ въ дальнѣйшемъ изложеніи обозначать буквою а.
Такимъ образомъ, если при 0° объемъ газа ѵ_0, то при температурѣ t° и при прежней упругости объемъ его будетъ v_t
v_t =v_0 (l + αt)·
По опытамъ Реньо вѣсъ одного куб. метра сухого воздуха при барометрическомъ давленіи 760 мм. ртутнаго столба и при 0°
g_0 = 1,293 кгр.
Если это же количество воздуха нагрѣть до температуры t°, то онъ займетъ большій объемъ v_t , а вѣсить будетъ столько же; поэтому вѣсъ куб. метра воздуха нагрѣтаго до t°, будетъ
Связь между объемомъ и давленіемъ газа при условіи постоянства температуры опредѣляется закономъ
Бойль-Маріотта, который можно выразить такъ: при неизмѣнной температурѣ для одного и того же количе
ства газа объемъ его обратно пропорціоналенъ внѣш
нему давленію, или упругость его обратно пропорцій -